Что такое у излучение в физике
Перейти к содержимому

Что такое у излучение в физике

  • автор:

у-Излучение и его свойства

Наряду со свойствами у-излучения, описанными в п. 6.4, экспериментально установлено, что у-излучение не является самостоятельным видом радиоактивности, а только сопровождает а- и (З-распады, а также возникает при ядерных реакциях, при торможении заряженных частиц, их распаде и т.д. у-Спектр является линейчатым. у-Спектр — это распределение числа у-квантов по энергиям. Дискретность у-спектра имеет принципиальное значение, так как является доказательством дискретности энергетических состояний атомных ядер.

В настоящее время твердо установлено, что источником у-излучения является дочернее (а не материнское) ядро. Дочернее ядро в момент своего образования, оказываясь возбужденным, за время примерно 10 -13 —10 -14 с, значительно меньшее времени жизни возбужденного атома (примерно 10 _8 с), переходит в основное состояние с испусканием у-кван- тов. Возвращаясь в основное состояние, возбужденное ядро может пройти через ряд промежуточных состояний, поэтому у-излучение одного и того же радиоактивного изотопа может содержать несколько групп у-квантов, отличающихся своей энергией.

При у-излучении А и Z ядра не изменяются, поэтому оно не описывается никакими правилами смещения. у-Излуче- ние большинства ядер является столь коротковолновым, что его волновые свойства проявляются весьма слабо. Здесь на первый план выступают корпускулярные свойства, поэтому у-излучение преимущественно рассматривают как поток частиц — у-квантов. При радиоактивных распадах различных ядер у-кванты имеют энергии от 10 кэВ до 5МэВ.

у-Кванты, обладая нулевой массой покоя, не могут замедляться в среде, поэтому при прохождении у-излучения сквозь вещество они либо поглощаются, либо рассеиваются им. у-Кванты не несут электрического заряда и не испытывают влияния кулоновских сил.

Большая проникающая способность у-излучения используется в гамма-дефектоскопии — методе дефектоскопии, основанном на различном поглощении у-излучения при распространении его на одинаковое расстояние в разных средах. Местоположение и размеры дефектов (раковины, трещины и т.д.) определяются по различию в интенсивностях излучения, прошедшего через разные участки просвечиваемого изделия.

Воздействие у-излучения (а также других видов ионизирующего излучения) на вещество характеризуют дозой ионизирующего излучения.

Поглощенная доза излучения — физическая величина, равная отношению энергии излучения к массе облучаемого вещества.

Единица поглощенной дозы излучения — грей (Гр): 1 Гр = = 1 Дж/кг — доза излучения, при которой облученному веществу массой 1 кг передается энергия любого ионизирующего излучения 1 Дж.

Экспозиционная доза излучения — физическая величина, равная отношению суммы электрических зарядов всех ионов одного знака, созданных электронами, освобожденными в облученном воздухе (при условии полного использования ионизирующей способности электронов), к массе этого воздуха.

Единица экспозиционной дозы излучения — кулон на килограмм (Кл/кг); внесистемной единицей является рентген (Р): 1Р = 2,58 • 1(Г 4 Кл/кг.

Биологическая доза — величина, определяющая воздействие излучения на организм.

Единица биологической дозы — биологический эквивалент рентгена (бэр): 1 бэр — доза любого вида ионизирующего излучения, производящая такое же биологическое действие, как и доза рентгеновского или у-излучения в 1 Р (1 бэр = = 10 -2 Дж/кг).

у-излучение

у-лучи — это коротковолновое электромагнитное излучение, испускаемое нуклидами, находящимися в возбужденном состоянии. В каждом из возможных состояний (в основном и в возбужденных) ядро характеризуется вполне определенными распределениями зарядов и токов, т. е. является мультиполем 1 , у-излучение возникает из-за электромагнитных эффектов, сопутствующих изменениям распределений зарядов и токов в ядре при переходе его из одного состояния в другое, у-излучение, возникающее в результате ядерных превращений, не превосходит — 10 МэВ (v — 3-10 21 Гц).

При испускании у-кванта не происходит изменения состава ядра, т. е. превращения изотопа одного элемента в изотоп другого. Испускание у-квантов сопровождает, обычно, с той или иной вероятностью все типы радиоактивных превращений.

Излучение с энергией 511 кэВ, возникающее при аннигиляции электрона и позитрона также принято называть у-излучением. Как результат электромагнитных эффектов оно ничем не отличается от других, всем нам хорошо известных типов электромагнитных колебаний (рис. 2.12). Электромагнитное излучение и с большей энергией, независимо от его природы, принято также называть у-излучением.

Любое электромагнитное излучение с энергией Е характеризуется частотой колебаний v = ?/h и длиной волны [1] [2] Л = c/v, где h = 4,135 х х 10″ 15 эВ/с — постоянная Планка, ас — скорость света. Постепенно, по мере развития науки и техники, весь возможный диапазон частот колебаний электромагнитных волн был разбит на ряд поддиапазонов, границы между которыми условны, и они частично перекрываются. По механизму возникновения ультрафиолетовое и характеристическое рентгеновское излучения, вообще говоря, не отличаются друг от друга, однако ультрафиолетовое излучение формально не относится к ионизирующим излучениям.

Наиболее часто встречающиеся названия диапазонов частот электромагнитных колебаний, параметры, их характеризующие, и устройства или явления, характерные для них (см. также стр

Рис. 2.12. Наиболее часто встречающиеся названия диапазонов частот электромагнитных колебаний, параметры, их характеризующие, и устройства или явления, характерные для них (см. также стр.: 23—25,

УФ и ИК — ультрафиолетовое и инфракрасное излучения. УКВ, КВ,

СВ и ДВ — ультракоротковолновые, коротковолновые, средние и длинные волны

у-лучи с энергией до 100 кэВ (мягкое у-излучение) отличаются от характеристического рентгеновского излучения только своим ядер- ным происхождением. Постепенно термин «у-лучи» стали часто применять для обозначения электромагнитного излучения любой природы, если его энергия больше —10 кэВ. При увеличении энергии волновые свойства у-излучения проявляются слабее. Определяющими становятся корпускулярные свойства у-лучей. Именно поэтому наряду с термином «у-лучи» часто используется термин «у-кванты» 1 .

у-излучение не является единственно возможным каналом снятия избыточной, по сравнению с основным состоянием, энергии дочернего ядра, оказавшегося в возбужденном состоянии (см., например, рис. 2.11). С испусканием у-квантов конкурирует процесс передачи энергии возбуждения ядра электронам его атомной оболочки. В этом случае мы вместо у-квантов наблюдаем электроны внутренней конверсии [3] [4] .

Если происходит испускание у-кванта, то его энергия равна разности энергий двух уровней (i и f) ядра:

Если энергия перехода передается ядром одному из электронов i-электронной оболочки атома, то этот электрон покинет атом. Как и в случае электронного захвата, внутренняя конверсия происходит, как правило, на К- и реже — на L-оболочке. Несмотря на некоторое формальное сходство между этими процессами имеется исключительно важное в практическом отношении различие. В случае внутренней конверсии точно так же, как и при испускании у-излучения, практически вся энергия перехода затрачивается на ионизацию и возбуждение той среды, в которой оказывается это излучение.

Энергия у-перехода — Е,( связана с кинетической энергией конверсионного электрона — Ее соотношением

где В, — энергия связи для той оболочки атома, из которой вылетает конверсионный электрон. То, что у-излучение и внутренняя конверсия являются конкурирующими процессами, выражается с помощью понятия «коэффициент внутренней конверсии» (отношение вероятностей внутренней конверсии и испускания у-кванта). Его часто обозначают буквой а = /е//у, где /е и /у — интенсивности конверсионных электронов и у-излучения, сопровождающих переход ядра из состояния i в состояние/.

Каждый радионуклид характеризуется своим весьма большим числом возбужденных уровней. Количество испускаемых у-квантов в зависимости от их энергии (спектр у-излучения) зависит, прежде всего, от того, какие из возбужденных уровней дочернего ядра оказываются заселенными в результате произошедшего а- или (3-распада. Коэффициент конверсии увеличивается с уменьшением энергии перехода, с возрастанием мультипольности перехода и заряда ядра. Обычно приходится иметь дело с у-излучением небольшой мультипольности (малые значения уносимого квантом момента количества движения L). Вероятность того, что энергия возбуждения будет теряться за счет испускания у-кванта, зависит от свойств уровней, между которыми происходит переход, а именно от разности энергий, спинов и четности уровней.

Наблюдаемое на опыте количество групп у-квантов, испускаемых ядром, ограничено, а иногда у-кванты не наблюдаются вовсе. Испускание у-кванта происходит за время

12 с в зависимости от энергии перехода и значения L. а- или (3-распад претерпевают материнские ядра, а у-излучение испускается уже другими — дочерними ядрами. Так, в случае, представленном на рис. 2.11, а-распад испытывает ядро 228Th , а у-излучение испускается уже ядром 224 Ra. Из рисунка следует, например, что для 224 Ra в силу правил отбора у-кванты с энергиями, соответствующими переходам между уровнями с энергиями 290 кэВ и 251 кэВ или между уровнем 251 кэВ и основным уровнем, не наблюдаются.

Что касается радионуклидов антропогенного происхождения, то часто основным дозообразующим нуклидом является 137 Cs. Его (3-распад (Qp = 546 кэВ) приводит в 94,4 % случаев к образованию дочернего ядра 137 Ва в изомерном состоянии с энергией 661,7 кэВ и временем жизни

2,5 мин. В 5,6 % случаев распад происходит в основное состояние ядра 137 Ва. Следовательно, известное многим у-излучение с энергией 661,7 кэВ испускается не ядром 137 Cs, а 137 Ва. Происходит это в 85,1 % случаев. В остальных случаях энергия возбуждения снимается за счет внутренней конверсии. Таким образом, средняя энергия у-излучения на один распад 137 Cs —532 кэВ.

Вторым по значимости радионуклидом антропогенного происхождения является 90 Sr. Как и в случае 137 Cs, его распад сопровождается только (3-излучением. Однако его дочернее ядро — 90 Y оказывается в основном состоянии и у-излучения нет. 90 Y, в свою очередь, также является радионуклидом и с периодом полураспада 64,1 ч превращается в стабильный нуклид 90 Zr, который с вероятностью 99,9885 % также оказывается в основном состоянии. Поскольку оба радионуклида: 90 Sr и 90 Y являются (3-излучателями — Qp = 546 кэВ и 2282 кэВ соответственно, в радиоэкологии вкладом 90 Sr во внешнее облучение, как правило, пренебрегают. Таким образом, мы имеем дело с очень важной в практическом отношении цепочкой распадов, в которой почти не возникает у-излучения.

Радионуклиды, образовавшиеся в результате а-распада, оказываются, как правило, в возбужденных состояниях с не очень большой энергией возбуждения и Еу, как правило, меньше 0,5 МэВ (см. рис. 2.11). Это является следствием экспоненциального уменьшения вероятности проникновения а-частиц через потенциальный барьер при уменьшении их энергии.

При (3-распаде зависимость вероятности распада от энергии не так сильно выражена, поэтому могут заселяться возбужденные состояния дочерних ядер с энергиями вплоть до

2,5 МэВ. У не слишком тяжелых радионуклидов в этом интервале энергий обычно имеется небольшое число уровней и наличие правил запретов приводит к тому, что спектр у-излучения будет состоять только из одной или двух интенсивных линий.

Из радионуклидов естественного происхождения наибольшим по интенсивности воздействия у-излучения является уже упоминавшийся 40 К, превращающийся в 10,7 % случаях путем электронного захвата в 40 Аг, Еу = 1461 кэВ (время жизни уровня 1,12 пс).

Для того чтобы испускались у-кванты с большими энергиями, должны заселяться более высоколежащие возбужденные уровни. Это происходит уже не в результате радиоактивных превращений, а ядер- ных реакций. Если при этом ядро оказывается в состоянии возбуждения с энергией, большей энергии связи какой-либо частицы, вероятность испускания последней может оказаться тем не менее небольшой из-за правил отбора, запрещающих подобное превращение. В результате испускание у-квантов может стать эффективным процессом.

Таким образом, область у-переходов простирается от основного уровня до энергии возбуждения, при которой становится энергетически возможным испускание ядром нуклонов или частицы (либо деление ядер). Выше этого порога начинается область непрерывного энергетического спектра ядерных состояний. Величина порога варьируется от ядра к ядру. Так, для 8 Ве порог составляет 1,665 МэВ, а для 12 С — 18,721 МэВ), но он меньше 20 МэВ даже в случае легких ядер.

Подводя итоги, мы можем сказать, что после того, как ядро оказалось в данном возбужденном состоянии, дальнейшая его судьба не зависит от способа его образования. Вероятность 1 перехода ядра в новое состояние с меньшей энергией и путь [5] [6] , по которому такой переход реализуется, зависит только от свойств энергетических уровней ядра и определяется правилами отбора. Поскольку первые возбужденные уровни обычно расположены далеко друг от друга, наблюдающиеся в результате радиоактивного распада у-линии в практически важных случаях достаточно удалены друг от друга по энергии.

Ядро пребывает в возбужденном состоянии, как правило, очень короткий промежуток времени, у-переходы происходят за временные интервалы 10 -8 —10

12 с и, следовательно, в среднем через такое время радионуклид оказывается в состоянии с более низкой энергией. Если правила отбора запрещают испускание у-кванта с данного энергетического уровня в основное состояние, то разрядка происходит путем испускания каскада у-квантов (или конверсионных электронов).

УЛЬТРАФИОЛЕТОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия . Главный редактор А. М. Прохоров . 1983 .

(от лат. ultra — сверх, за пределами и фиолетовый) (ультрафиолетовые лучи, УФ-излучение) — не видимое глазом эл.-магн. излучение, занимающее спектральную область между видимым и рентг. излучениями в пределах длин волн l от 400 до 10 нм. Область У. и. условно делится на ближнюю (400-200 нм) и далёкую, или вакуумную (200-10 нм), области; последнее название связано с тем, что У. и. этого диапазона сильно поглощается воздухом и его исследование возможно только в вакууме.

Ближнее У. и. открыто И. В. Риттером (J. W. Ritter) и независимо У. Волластоном (W. Wollaston) в 1801, вакуумное У. и. с l до 130 нм — В. Шуманом (V. Schumann) в 1885-1903, а с l до 25 нм — T. Лайманом (T. Lyman) в 1924. Промежуток между вакуумным У. и. и рентгеновским излучением изучен к 1927.

Спектр У. и. может быть линейчатым (спектры изолир. атомов, ионов, лёгких молекул, напр. H 2 ), непрерывным (спектры тормозного и рекомбинационного излучений) или состоять из полос (молекулярные спектры).

Оптические свойства У. и. При взаимодействии У. и. с веществом могут происходить ионизация его атомов и фотоэффект. Оптич. свойства веществ в УФ-области спектра значительно отличаются от их оптич. свойств в видимой и ИК-областях. Характерной чертой для УФ-излучения является уменьшение прозрачности (увеличение коэф. поглощения) большинства тел, прозрачных в видимой области. Напр., обычное стекло непрозрачно для У. и. с l=320 нм; в более коротковолновой области прозрачны лишь увиолевое стекло, сапфир, фтористый магний, кварц, флюорит, фтористый литий (имеет наиб. далёкую границу прозрачности-до l=105 нм) и нек-рые др. материалы. Из газообразных веществ наиб. прозрачность имеют инертные газы, граница прозрачности к-рых определяется величиной их ионизац. потенциала (самую коротковолновую границу прозрачности имеет Не-l=50,4 нм). Воздух непрозрачен практически при l<185 нм из-за поглощения У. и. кислородом.

Коэф. отражения всех материалов (в т. ч. металлов) в УФ-области убывает с уменьшением l. Напр., коэф. отражения свеженапылённого Al, одного из лучших материалов для отражающих покрытий в видимом диапазоне, резко уменьшается при l<90 нм и значительно уменьшается также вследствие окисления поверхности (для защиты поверхности алюминия от окисления применяют покрытия из фтористого лития или фтористого магния). В области длин волн l<80 нм нек-рые материалы имеют коэф. отражения 10-30% (золото, платина, радий, вольфрам и др.), однако при l<40 нм и их коэф. отражения снижается до 1 % и ниже.

В оптике У. и. применяют мн. элементы рентгеновской оптики (многослойные покрытия и т. д.).

Источники У. и. Излучение накалённых до темп-р

3000 К твёрдых тел содержит заметную долю У. и. непрерывного спектра, интенсивность к-рого растёт с увеличением темп-ры. Более мощный источник У. и.- газоразрядная и высокотемпературная плазма. Для разл. применений У. и. используют ртутные, ксеноновые и др. газоразрядные лампы, окна к-рых (либо целиком колбы) изготовляют из прозрачных для У. и. материалов (чаще из кварца). Интенсивное У. и. непрерывного спектра испускают электроны в ускорителе (см. Синхротронное излучение). Для УФ-области существуют лазеры (наим. длину волны испускает лазер на переходах в никелеподобном ионе

5042-1.jpg

нм).

Естеств. источники У. и.- Солнце, звёзды, туманности и др. космич. объекты. Однако лишь длинноволновая часть их излучения (l>290 нм) достигает земной поверхности. Более коротковолновое излучение поглощается озоном, кислородом и др. компонентами атмосферы на высоте 30-200 км, что играет большую роль в атм. процессах. У. и. звёзд и др. космич. тел, кроме того, в интервале l=91,2-20 нм практически полностью поглощается межзвёздным водородом (см. Ультрафиолетовая астрономия).

Приёмники У. и. Для регистрации У. и. при l>230 нм используют обычные фотоматериалы, в более коротковолновой области к нему чувствительны спец. маложелатиновые фотослои. Применяются фотоэлектрич. приёмники, использующие способность У. и. вызывать ионизацию и фотоэффект: фотодиоды, фотоумножители и т.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия . Главный редактор А. М. Прохоров . 1988 .

§ 212. a-, b- и y-излучение. Камера Вильсона.

Как мы видели, радиоактивные излучения обладают ионизационным и фотографическим действием. Оба эти действия свойственны как быстрым заряженным частицам, так и рентгеновскому излучению, представляющим собой электромагнитные волны. Чтобы выяснить, обладает ли радиоактивное излучение зарядом, достаточно подвергнуть его действию электрического или магнитного поля.

Рассмотрим следующий опыт. В откачанную коробку (рис. 377, а) перед узкой щелью в свинцовой перегородке 2 помещен радиоактивный препарат 1 (например, крупинка радия). Установим по другую сторону щели фотографическую пластинку 3. После проявления мы увидим на ней черную полоску — теневое изображение щели. Свинцовая перегородка, следовательно, задерживает радиоактивные лучи; и они проходят в виде узкого пучка через щель. Поместим теперь коробку между полюсами сильного магнита (рис. 377, б) и снова установим в положение 3 фотопластинку. Проявив пластинку, обнаружим на ней уже не одну, а три полоски, из которых средняя соответствует прямолинейному распространению пучка из препарата через щель.

Рис. 377. Отклонение радиоактивного излучения магнитным полем: а) траектории лучей в магнитном поле (штриховой круг – проекция полюсов магнита; линии поля направлены из-за плоскости чертежа на нас); в) лист бумаги толщиной полностью поглощает излучение, 1 — радиоактивный препарат, 2 — свинцовый экран, 3 — фотопластинка, 4 — лист бумаги толщины

Таким образом, в магнитном поле пучок радиоактивного излучения разделился на три составляющие, из которых две отклоняются полем в противоположные стороны, а третья не испытывает отклонения. Первые две составляющие представляют собой потоки противоположно заряженных частиц. Положительно заряженные частицы получили название частиц или излучения. Отрицательно заряженные частицы называют частицами или излучением. Магнитное поле отклоняет частицы несравненно слабее, чем частицы. Нейтральная компонента, не испытывающая отклонения в магнитном поле, получила название излучения.

излучения сильно отличаются друг от друга по свойствам, в частности по способности проникать сквозь вещество. Для исследования проникающей способности радиоактивного излучения можно использовать тот же прибор (рис. 377, в). Будем помещать между препаратом 1 и щелью экраны возрастающей толщины, производить снимки в присутствии магнитного поля и отмечать, начиная с какой толщины экрана исчезнут следы лучей каждого рода.

Оказывается, первым исчезает след частиц. частицы полностью поглощаются уже листом бумаги толщины около (рис. 377, в; 378, а). Поток частиц постепенно ослабляется с увеличением толщины экрана и поглощается полностью при толщине алюминиевого экрана в несколько миллиметров (рис. 378, 6). Наиболее проникающим является излучение. Слой алюминия толщины почти не ослабляет интенсивности излучения.

Рис. 378. Поглощение радиактивных излучений веществом

Вещества с большим атомным номером обладают значительно большим поглощающим действием для излучения; в этом отношении излучение сходно с рентгеновским. Так, свинца ослабляет пучок излучения примерно в два раза (рис. 378, в).

Различие в свойствах излучений наглядно проявляется в так называемой камере Вильсона — приборе для наблюдения путей быстрых заряженных частиц. Камера Вильсона (рис. 379) представляет собой стеклянный цилиндр 1 со стеклянной крышкой, в котором может перемещаться поршень 2. Объем цилиндра над поршнем заполнен воздухом, насыщенным паром воды (или спирта). При резком опускании поршня воздух в камере охлаждается вследствие быстрого расширения. Пар воды становится пересыщенным, т. е. создаются условия для конденсации пара на ядрах конденсации (см. том I, § 300). В качестве ядер конденсации могут служить продукты ионизации воздуха. Ионы поляризуют молекулы воды и притягивают их к себе, облегчая этим конденсацию. Ядрами конденсации могут служить также частички пыли, но при работе с камерой Вильсона воздух в ней тщательно очищают.

Рис. 379. Камера Вильсона (упрощенная схема): 1 – стеклянный цилиндр, 2 — поршень, 3 — осветитель, 4 – фотоаппарат. Воздух над поршнем насыщен паром воды

Пусть пар в камере находится в состоянии пересыщения. Быстрая заряженная частица, пролетая через камеру, оставляет на своем пути цепочку ионов. На каждом ионе оседает капелька, и траектория частицы становится видимой в виде туманного следа. Освещая туманные следы сбоку сильной лампой 3 (рис. 379), можно сфотографировать их через прозрачную крышку камеры. Такие фотографии изображены на рис. 380 и 381. С помощью этого замечательного метода мы имеем возможность наблюдать траекторию полета (след) одной-единственной или частицы. Туманные следы существуют в камере недолго, так как воздух нагревается, получая тепло от стенок камеры, и капли испаряются. Чтобы получить новые следы, необходимо удалить имеющиеся ионы с помощью электрического поля, сжать воздух поршнем, выждать, пока воздух в камере, нагревшийся при сжатии, охладится, и произвести новое расширение.

Рис. 380. Следы и частиц в камере Вильсона. Частицы испускаются радиоактивным препаратом, помещенным в нижние части камеры: а) частицы: камер в магнитном поле направленном перпендикулярно плоскости рисунка от пас; б) частицы: магнитное поле направлено на нас

Рис. 381. Фотография следов в камере Вильсона, помещенной в магнитное поле и облучаемой излучением. Вверху — расположение источника: 1 — радиоактивный препарат, 2 — свинцовый экран с щелью, — пучок излучения

Ценность камеры Вильсона как физического прибора значительно возрастает, если поместить ее в магнитное поле, как это сделали советские физики Петр Леонидович Капица (1894—1984) и Дмитрий Владимирович Скобельцын (р. 1892). Магнитное поле искривляет траектории частиц (рис. 380). Направление изгиба следа позволяет судить о знаке заряда частицы; измерив радиус траектории, можно определить скорость частицы, если известны ее масса и заряд (см. § 198).

Длина следов частиц в воздухе при атмосферном давлении составляет около и много меньше длины следов большинства частиц. Следы частиц гораздо жирнее следов частиц, что свидетельствует о меньшей ионизующей способности последних.

На рис. 381 представлена камера Вильсона, помещенная в магнитное поле и облучаемая источником излучения. Пучки излучения не отклоняются магнитным полем, и их траектории в камере должны представлять собой прямые линии, исходящие из источника. Таких прямолинейных следов на фотографии нет. Следовательно, излучение не оставляет на своем пути непрерывной цепочки ионизованных атомов. Действие излучения на вещество сводится к редкому выбиванию из атомов электронов, которым за счет энергии квантов сообщается большая скорость; эти электроны затем производят ионизацию атомов среды. Траектории таких электронов, изогнутые магнитным полем, видны на рис. 381. Большинство электронов исходит из стенок камеры.

Отметим в заключение, что большинство радиоактивных веществ излучает только один род частиц — либо частицы, либо частицы. Испускание частиц часто (но не всегда) сопровождается испусканием излучения.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *